往后怎么补偿小麦另说，总之在眼下这个过程里，他能做的便是让小麦尽可能的进入这些大佬的视线里。

当然了。

小麦并不知道徐云内心的想法，此时他正拿着钢笔，刷刷刷的在纸上写着受力分析：

“罗峰先生说不考虑重力，那么，就只要分析波段ab两端的张力t就行了。”

“波段ab受到a点朝左下方的张力t和b点朝右上方的张力t，彼此对等。”

“但波段的区域是弯曲的，因此两个t的方向并不相同。”

“假设a点处张力的方向跟横轴夹角为θ，b点跟横轴的夹角就明显不一样了，记为θ+Δθ。”

“因为波段上的点在波动时是上下运动，所以只需要考虑张力t在上下方向上的分量。”

“b点处向上的张力为t·s（θ+Δθ），a点向下的张力为t·sθ，那么，整个ab段在竖直方向上受到的合力就等于这两个力相减.......”

很快。

小麦在纸上写下了一个公式：

f=

t·s（θ+Δθ）-t·sθ。

徐云满意的点了点头，又说道：

“那么波的质量是多少呢？”

“波的质量？”

这一次。

小麦的眉头微微皱了起来。

如果假设波段单位长度的质量为μ，那么长度为Δl的波段的质量显然就是μ·Δl。

但是，因为徐云所取的是非常小的一段区间。

假设a点的横坐标为x，b点的横坐标为x+Δx。

也就是说绳子ab在横坐标的投影长度为Δx。

那么当所取的绳长非常短，波动非常小的时候，则可以近似用Δx代替Δl。

这样绳子的质量就可以表示为......

μ·Δx

与此同时。

一旁的基尔霍夫忽然想到了什么，瞳孔微微一缩，用有些干涩的英文说道：

“等等......合外力和质量都已经确定了，如果再求出加速度....”

听到基尔霍夫这番话。

原本就不怎么喧闹的教室，忽然又静上了几分。

对啊。

不知不觉中，徐云已经推导出了合外力和质量！

如果再推导出加速度......

那么不就可以以牛二的形式，表达出波在经典体系下的方程了吗？

想到这里。

几位大佬纷纷拿出纸笔，尝试性的计算起了最后的加速度。

说起加速度，首先就要说说它的概念：

这个是用来衡量速度变化快慢的量。

加速度嘛，肯定是速度加得越快，加速度的值就越大。

比如我们经常可以听到的“我要加速啦”等等。

假如一辆车第1秒的速度是2/s，第2秒的速度是4/s。

那么它的加速度就是用速度的差（4-2=2）除以时间差（2-1=1），结果就是2/s2。

再来回想一下，一辆车的速度是怎么求出来的？

当然是用距离的差来除以时间差得出的数值。

比如一辆车第1秒钟距离起点20米，第2秒钟距离起点50米。

那么它的速度就是用距离的差（50-20=30）除以时间差（2-1=1），结果就是30/s。

不知道大家从这两个例子里发现了什么没有？

没错！

用距离的差除以时间差就得到了速度，再用速度的差除以时间差就得到了加速度，这两个过程都是除以时间差。

那么......

如果把这两个过程合到一块呢？

那是不是就可以说：

距离的差除以一次时间差，再除以一次时间差就可以得到加速度？

当然了。

这只是一种思路，严格意义上来说，这样表述并不是很准确，但是可以很方便的让大家理解这个思想。

如果把距离看作关于时间的函数，那么对这个函数求一次导数：

就是上面的距离差除以时间差，只不过趋于无穷小，就得到了速度的函数、

对速度的函数再求一次导数，就得到了加速度的表示。

鲜为人同学们懂不懂不知道，反正在场的这些大佬们很快便都想到了这一点。

是的。

之前所列的函数f(x，t)描述的内容，就是波段上某一点在不同时间t的位置！

所以只要对对f(x，t)求两次关于时间的导数，自然就得到了这点的加速度a。

因为函数f是关于x和t两个变量的函数，所以只能对时间的偏导?f/?t，再求一次偏导数就加个2上去。

因此很快。

包括法拉第在内，所有大佬们都先后写下了一个数值：

加速度a=?2f/?t2。

而将这个数值与之前的合力与质量相结合，那么一个新的表达式便出现了：

f=

t·s（θ+Δθ）-t·sθ=μ·Δx?2f/?t2。

随后威廉·韦伯认真看了眼这个表达式，眉头微微皱了些许：