别看这个公式瞅起来跟颜文字似的，好像又是(￣▽￣)~*(￣▽￣)／又是()[]~(￣▽￣)~*。

对于叶笃正而言。

在见到它的一瞬间，他的心脏便狠狠漏跳了一大拍！

这是......

的演化方程！

同时由于?(u)=(??)u?(u??)的缘故，所以这个演化方程还可以改写为对流导数的形式：

d。

写到这里。

叶笃正再次一停顿，扭头又

看向了徐云，迫不及待的问道：

「韩立同志，后面呢？后面的思路是什么？」

此时此刻。

叶笃正仿佛回到了自己在芝加哥读书的日子。

当时他在追一本连载于芝加哥日报的推理，每每看完一章时便迫不及待的想要疯狂进行催更。

如果不是怕失去留学海外的宝贵资格。

叶笃正甚至考虑过要不要把作者绑到小黑屋去更新——一天必须要更新个五万字，要不然当天不能吃饭！

而在他对面。

徐云则示意乔彩虹将自己的轮椅再朝叶笃正靠近了一些。

随后他从叶笃正手中接过纸和笔，一边写一边解释道：

「叶主任，这个方程想要继续推导下去，首先就要明白这个变式的物理意义。」

「我们在这里再导入一个角动量方程做个对比...你看，物理意义应该就很明显了吧？」

叶笃正认真看了小半分钟，很快哦了一声：

「哦，我懂了。」

「右边描述的是因为流体元的拉长，体元惯量矩的改变，还有就是粘性力矩作用在体元上，没错吧？」

徐云点了点头。

这个变式的物理意义，差不多可以算是后世涡度的入门级概念。

也就是流体块的涡度可能因为它的拉长而改变，引起惯量矩的改变，或者因为粘性应力加速或者减速。

紧接着。

徐云又写了个佩克来数。

也就是pe=ud/α，又在上头换了个圈，带入回了原式。

看到这里。

叶笃正的鼻翼中忽然传出了一声带着意外的鼻音，眉头骤然一扬。

他发现了一个此前从未意识到的问题：

根据变式来看。

二维流中涡度是对流，并且像热量一样可以扩散，那么关于佩克来特数的类比就是.....

re=u?/v。

这意味着涡度像热量一样，在二维流内部不能凭空产生或毁灭。

并且它可以通过对流从一个地方移动到另一个地方。

但另一方面。

∫dv对于所有定域的涡度团是守恒的。

也就是说......

漩涡通过速度场对流，通过扩散传播，但是每个漩涡内总的涡度保持不变。

换而言之.....

边界正是涡度的来源！

这是一个叶笃正从未想过的概念，这代表着他之前的很多思路都是错误的，他确实低估了边界的深度。

但这也同样代表着.....

一个新模型的可能！

准确来说应该是......

气象学中第一个真正可行的新模型！

要知道。

虽然挪威学派在数值天气预测这方面贡献很大很大，但即便是到现在，整个气象行业也依旧没有一个真正的模型。

事实上。

按照正常历史发展。

气象学要到1971年才会由拉苏尔建立出第一个气候模型。

并且拉苏尔建立的模型预测的还不是局部天气，而是与全球变暖有关的气候模型。

而眼下......

叶笃正的面前出现了一条新路。

一条从未有人涉及过的新路。

看着一脸震撼的叶笃正，徐云则显得很平静。

他所说的这些概念并非基于他的个人能力，而是来自后世已经相对完备的知识体

系，没啥值得骄傲的。

毕竟不同于眼下这个时期。

虽然后世对于n-s方程虽然依旧处于破解阶段，一般形式的解析解依旧遥遥无期——因为卡在了非线性的adve项上。

但另一方面。

它在各种极端情况下.....例如无旋，无粘性等情景中还是有解析解的。

后世只要在dns上投入足够的计算资源，甚至可以求解复杂的流体流动。

这些都是徐云穿越前已经有了很强的定式结果，以至于徐云这种非气象领域的人都能随手拿出来做释义。

当然了。

由于专业壁垒的缘故，徐云对于涡度的了解到这里也差不多就完了。

至于再进阶的相当位温、假相当位温、潜热、感热、辐射这些概念.....

你想让徐云解释一下它们的含义倒是没什么问题，但再深入的推导就纯属痴心妄想了。

不过没关系。

到了眼下这一步，叶笃正显然已经进入了「悟道」的状态。

以这位华夏现代气象学主要奠基人的能力而言，剩下的环节哪怕不需要徐云帮忙，他一个人多半也能搞定。

更别说他的边上还有陶诗言这位天气动力学的顶尖大老存在呢。

因此很快。

叶笃正便开始自己推导起了后续步骤。

「温度的支配方程是dt/dt=α?2t......」

「那么温度场的方程自然就是dt/dt=?t/?t+u?t/?x=α?2t......」

「根据流体静力平衡和温度直减率可得.......」

「诗言兄，你觉得这里改成分段函数转折点压强如何？」

「正合我意......」

二十多分钟后。

叶笃正在纸上写下了另一道算式：

d/dt(jsij?v(?)]。