此前提及过。

‘冥王星’粒子不属于已知的亚原子微粒，所以想要搞定它的算符化过程，与其说是‘计算’，不如说是‘定制’。

也就是很多步骤不能参考已知的模型，难度要比普通微粒的算符化困难许多。

即便是有狄利克雷的视野加持，徐云此时也依旧有些为难。

而就在徐云和周绍平内心有些焦躁之际。

徐云的身后忽然响起了一道有些虚弱的声音：

“小徐，试试做一个特定的波数k，把场量当做一个波函数而非坐标算符，试试算算它的通解看看。”

不知为何。

在听到这声声音的时候，徐云下意识就想到了锦屏实验室那时的王老。

随后他有些好奇的转过头，想看看对方是谁。

结果在看清此人的面容后，徐云“嗖”的一下便从座位上站了起来，诧异道：

“杨老？！您怎么到这儿了？”

没错。

站在徐云身后的出声之人，赫然是今天一直没怎么说话的杨老！

此时杨老的脸色依旧有些萎靡，不过或许是在座位上歇息过一阵的原因，精神头相对之前要好了不少。

见到徐云一脸惊诧的看着自己，杨老笑着伸出右手手掌朝下压了压：

“休息了一会儿，人好了点，小徐，你先回位子吧，看看我的这个方案能不能用，咱们时间有限。”

听杨老这么一说，徐云便也很快从先前的惊讶中回过了神。

他连忙从身边拉了把椅子让杨老坐下，随后自己也跟着坐回了位置上。

虽然心中有很多话想说，但眼下显然不是闲聊的好时机。

杨老的语气带着一丝犹豫，看得出来受精力影响，他对于自己的这个想法也没那么笃定。

接着徐云深吸一口气，强迫自己冷静下来，飞快的在纸上演算了起来。

之前徐云计算出的哈密顿算符的本征态方程是这样的：

h^=∑k(/2(iφk)+wkφk/2)

在这里可以很清楚地看到，场量φk的身份是一个广义坐标算符。

这个算符和后续的自旋变量σ有着明显的异常区间φk以及一个i，二者无法通过变换完成契合连接。

但如果把它看成是一个波函数的话

此前提及过。

波函数是复数，复数可以拥有虚部。

粒子轨道的概率方程之所以无法用虚部是因为质量可能为负，但算符化过程却不需要考虑到这事儿。

似乎

真的可行？

想到这里。

徐云下笔的速度顿时快了不少。

“h=∫(/2π(r，t)12φttφ)d3r”

“ttφ=ekφ，ek=k+m^4”

“波数k是波长的倒数即k=2πλ，这是满足相对论的能量关系的，所以ttφk=wkφk。”

“同时对于自由场，波数k相对应的能量密度是均匀的.”

而另一边。

周绍平也在做着相同的计算。

沙沙沙——

看着计算中的徐云和周绍平，杨老的表情也显得有些严肃。

在计算刚开始的那一个小时里，杨老一直都在座位上修养，确实没有精力关注整个过程。

当他醒来的时候，徐云和周绍平已经定下了绕y轴旋转算符的矩阵元的方案。

这个方案的基底之一就是杨老的杨米尔斯场，因此杨老在徐云计算到哈密顿本征态方程的时候，就意识到了他们可能会遇到问题。

虽然不知道徐云为什么不选择更简单的有限角度的矢量转动，但此时即便调头也来不及了，因此杨老便强打起精神，自己开始琢磨起了解决方法。

靠着自身扎实的物理基础，杨老还真想到了一个方案，但把握也就六七成的样子一一对于一位年逾百岁、听了几个小时报告会的长者来说，这已经是很夸张的数值了。

过了十多分钟。

徐云和周绍平同时放下了笔。

周绍平先是看了看杨老，又对徐云问道：

“小徐，伱的结果如何？”

徐云把笔挪开，将算纸推到了周绍平面前。

周绍平看了几眼，忽然也将自己的算纸往前一推。

唰——

两张算纸就这样头碰头的对接在了一起。

而通过上方的镜头可以看到，两张纸上赫然都写着一道相同的通解：

ψ(φk)=c1dv1(iwkφk)+cdv(2wkφk)。

(本章完)