说罢。

李觉便起身走到了办公桌边，取来了一把笔和一张纸，递到了徐云面前：

“给。”

徐云接过笔和纸，将算纸在桌上铺开，对着陆光达写了起来：

“陆主任，根据当年古德斯密特的分类，中子的自旋为1\/2，这你应该清楚吧？”

陆光达澹澹的嗯了一声，脸上的表情没太大变化。

自旋的概念提出于1925年，如今哪怕是国内也储备有不少相关资料，很多物理本科生都不陌生，遑论他这种大老了。

接着徐云又写了下去：

“一束动量为ki=2π\/λ，能量为e=2ki2\/2mn的电子入射到靶材上，散射过程满足动量和能量守恒。”

“那么有转移的动量q=kfki，也就是说|q|=ki2+kf22kikfos，以及w=eief。”

“其中θs是初动量和末动量之间的夹角，w为中子激发出靶材中元激发的频率。”

“散射截面满足费米黄金定则，也就是d2σ\/dΩdef|λi→λf=2||2δ。”

“接着利用波恩近似把入射波看成平面波，那么代入δ函数就可以得到中子的波失，对吧？”

陆光达这次思考了比较长的时间，仔细过了遍徐云的思路，确认没问题后方才点了点头。

一旁的老郭和钱五师等人亦是露出了赞同的表情。

李觉飞快的扫了扫现场，发现除了自己外所有人都有反应，便也将双手环在胸前，做思索状的微微点了点几下脑袋。

接着徐云将笔交给了陆光达，对他说道：

“陆主任，那就请您计算一下中子的波失参量吧——假设中子散射的能级是20mev。”

陆光达看了他一眼，没多说话，接过笔和纸计算起来。

虽然他的手上没有中子散射的具体图谱，但在已知粒子自旋和徐云给出的量级情况下，做个动态结构因子的推导还是有手就行的。

然而算着算着。

陆光达忽然眉头一扬，目露错愕的看着徐云：

“17.87？小韩，这怎么可能？”

众所周知。

描述一颗粒子运动过的参量有很多种，比如说频率、波数、波长甚至等效温度都行。

又比如.....

波失。

20mev散射的中子波失大概在2.20的1次方左右，这个参数可是当年陆光达在海对面读博时亲手统计出来的。

更别说在如今596项目中由于各种计算需要，也涉及到了大量相关波失参数。

不夸张的说。

陆光达什么都可能忘，但绝不可能忘记这个数值。

可眼下按照常规推理得出的中子波失数值，却和他已知的相差了整整八倍，这显然就很挑战三观了。

就像是问你一只成年猫连尾巴在内有多长，可能有人会说一米，可能有人会说40厘米，但试问有谁会说自家猫有五米长的？

因此很明显。

一定是哪个地方出了某些问题。

想到这里。

陆光达便再次看向了徐云，将算纸转向他，对他问道：

“小韩，这到底是怎么回事？”

徐云见状也没卖关子，而是微微叹了口气，解释道：

“陆主任，不瞒你说，这是当年剑桥大学一位叫做一方通行的学长在实验中发现的异常。

“他是一个失量计算的狂热者，于是少见的想用波失来描述中子，但在计算之后，却发生了这么个诡异的情况。”

“于是他在数学上进行了反复比对，最终发现了一个情况，那就是.......”

“这是中子的磁矩在作怪，它的反常磁矩导致了它在模型上的误差。”

陆光达愣了两秒钟，但很快音调便拔高了一大截：

“磁矩？”

徐云沉沉的点了点头。

某种意义上来说。

粒子磁矩在计算上引发的误差，坑了物理学界整整一代人。

磁矩。

提起这个词，很多人可能下意识都会想到磁铁的磁矩。

但实际上。

除了宏观磁矩外，在看不见的微观粒子中，还存在有另一种微观磁矩的概念。

它是粒子的一种内禀属性，和自旋有关系。